Высокоэффективная компенсация действия термонаведенного двулучепреломления…
5
Радиусы кривизны волновых фронтов для
r
- и
-компонент поля-
ризации на выходе АЭ соответственно равны
r
r
A
C
и
A
C
и примерно
равны фокусным расстояниям соответствующих тепловых линз.
Анализ полученных выражений показывает, что при установке
ВПП-90° между АЭ в двухкаскадной схеме излучение на выходе
формируется в виде двух сходящихся световых пучков для
r
- и
-компонент поляризации (рис. 3). Диаметры пучков и радиусы их
волновых фронтов различны и изменяются по мере распространения.
Следовательно, меняется и состояние поляризации излучения резуль-
тирующего поля. Однако при использовании корректирующей отри-
цательной линзы, оптическая сила которой
1 1 1 ,
k
r
f
f
f
состояние поляризации выходного излучения при его распростране-
нии после усилителя должно оставаться постоянным.
Оценка состояния поляризации усиливаемого излучения опреде-
ляется степенью его деполяризации
D
, равной отношению энергий
некомпенсированной доли излучения (согласно начальным условиям,
y-
компонента) к основной его части (
х-
компонента). Оценку данного
состояния на выходе усилителя выполняли следующим образом. Сна-
чала выделили общую для двух поляризаций (
r
и
) выходного излуче-
ния область сечения пучков радиусом
R
r
, в которой для каждой точки
Р
определяли
x
- и
y
-компоненты векторов
r
- и
-излучения. Далее к
этим компонентам добавляли соответствующие компоненты с
-поляризацией излучения из кольцевой области
R
r
—
R
.
Компоненты
'
x
Е
и
'
y
E
электрического поля выходного излучения
в общей для двух поляризаций области определяли по следующим
формулам:
Рис. 3.
Световые пучки (обозначены стрелками) по-
сле прохождения по термонапряженным АЭ (справа
с отрицательной корректирующей линзой)
