Высокоэффективная компенсация действия термонаведенного двулучепреломления…
3
преломления в радиальном на-
правлении
аппроксимирова-
лось параболическим законом
2 2
o
1
2
r
n r n
,
что достигается при однород-
ном распределении источников
теплоты в объеме АЭ и равно-
мерном теплоотводе по боко-
вой поверхности. Анализ проводили в приближении геометрической
оптики. Составляли
АВСD
-матрицу преобразования лучей для рас-
сматриваемой оптической системы и определяли
y
- и
v
-параметры
лучей на выходе для обеих компонент поляризации [2]. По этим па-
раметрам строили профили волновых фронтов для составляющих по-
ляризации и далее, суммируя эти поля по сечению пучков, находили
результирующее поле.
Искомая матрица преобразования рассматриваемой системы
определяется перемножением составных матриц:
где
М
τ
— матрица АЭ для
-компоненты поляризации. Для
r-
компонен-
ты поляризации индекс при
следует заменить на
r
.
Матрица первого воздушного промежутка
1
1
1
.
0 1
T
М
Матрица корректирующей линзы (при ее отсутствии 1/
f
к
= 0)
Матрица второго воздушного промежутка
o
o
1
cos
sin
,
sin
cos
l
l
М
n
n l
l
2
1
1 0
.
1
k
М
f
Рис. 2.
Эквивалентная схема лазера
с компенсацией действия термонаведен-
ного двулучепреломления в АЭ:
1
— АЭ;
2
— ВПП-90
;
3
— корректирую-
щая линза
2
3
1
.
0 1
T
М
