В.А. Десяцков, Л.В. Десяцкова, В.И. Попов
10
Это условие реализуется в том случае, если проекция ребра верхней
грани призмы БкР-180
также совмещена с плоскостью симметрии
квантрона. На рис. 8, 9 приведены экспериментальные зависимости
D
=
f
(
Р
н
), полученные для
Т
, равного 3, 11 и 27 см. При этом исполь-
зовался тот же квантрон, что и в схеме измерения деполяризации из-
лучения. В экспериментах с компенсацией действия тепловых линз
применялась отрицательная линза с фокусным расстоянием
f
k
≈ – 4 м.
Необходимо отметить, что в двухпроходной схеме (см. рис. 7) излу-
чение перед повторным проходом через АЭ дважды проходит через
эту линзу, поэтому ее оптическая сила должна быть в 2 раза меньше
расчетной. На рис. 9 приведена экспериментальная зависимость ос-
таточной деполяризации излучения в рассматриваемой схеме от
смещения оптической оси корректирующей линзы относительно
плоскости симметрии квантрона.
Заключение.
Приведенные результаты исследований показыва-
ют, что даже при предельных термических нагрузках на АЭ возмож-
на практически полная компенсация действия термонаведенного
двулучепреломления. Поскольку компоновка лазерных элементов,
соответствующая схеме на рис. 7, является основным фрагментом
как усилительной, так и генераторной схем лазеров, то полученные
результаты могут быть использованы при создании мощных твердо-
тельных лазеров импульсно-периодического действия.
ЛИТЕРАТУРА
[1]
Евдокимова В.Г., Мак А.А., Сомс Л.Н., Шафоростов А.И. О компенсации
наведенного двулучепреломления в лазерных системах пассивными ани-
зотропными элементами.
Квантовая электроника
, т. 2, № 9, 1975,
с. 1915—1921.
Рис. 9.
Экспериментальная зави-
симость
D
двухпроходного усили-
теля (по рис. 7) от поперечного
смещения δ
Рис. 8.
Экспериментальные зависи-
мости
D
=
f
(
Р
н
) двухпроходного
усилителя (по рис. 7):
1
,
2 — Т
= 3 см;
3
,
4
—
Т
= 11 см;
5
—
Т
= 27 см;
1
и
3
— с линзой
f
k
–4 м
