Моделирование спекания с помощью теории пластичности
Рис. 2.
Начальное ( – – – ) и конечное (
) положения границ прессовки
квадратного сечения (
а
), изменение среднего напряжения (
б
)
в процессе прессования
Принимались следующие исходные данные:
= 975(1
−
w
)
,
m
= 369(1
−
w
)
,
= 1
−
w
,
2
=
+ 4
m
/
3
r
= 1
,
w
= 0
,
1
,
s
w
= 0
,
j
= 0
.
Рис. 3.
Изменение граничной скорости (
а
) и пористости (
б
)
в процессе холодного прессования
Спекание в однородном состоянии.
Теперь проверим, как работа-
ет рассматриваемая теория при описании горячего спекания в услови-
ях однородного состояния. В начальный момент времени пористость
равна
0
,
5
, квадратная в сечении заготовка равномерно разогрета, лег-
коплавкая составляющая расплавлена. Свойства материала были теми
же, что и в предыдущем примере, кроме
s
w
=
w
. Поле скоростей в
ходе процесса показано на рис. 4,
a
. Зависимости вычисленных дав-
ления, граничной скорости в точке (0, 10) и пористости показаны на
рис. 4,
б
–
г
.
7
