Н.И. Юрасов
4
2
1/2
2
2
eff
SiO
1 2
1 2
(1
)
,
F
n n
n
(4)
где
2
SiO
,
F
n n
– показатели преломления аморфного SiO
2
и включе-
ния с магнитным порядком;
1 2
,
– доли включений с магнитным
порядком и свободных пор. В этом случае все компоненты эффек-
тивной среды рассматривают как независимые составляющие.
Обычно включения содержат достаточно много молекул и в пер-
вом приближении их можно рассматривать как малые макроскопиче-
ские объемы. В случае магнитных включений такое предположение
является допустимым, если размер элементарной ячейки магнитной
подрешетки много меньше поперечника включения в направлении
ориентации дипольных моментов. У веществ с магнитным порядком
объем такой элементарной ячейки обычно около
1
3
нм [8], т. е. при-
нятое предположение обычно выполняется.
Поместим магнитный ОФК в магнитное поле, ориентированное
вдоль направления
111
. Тогда показатель преломления будет раз-
личным для света с разными круговыми поляризациями и его изме-
нение при изменении магнитного поля
eff
eff
eff
eff
eff
eff
eff
eff
eff
2
eff
eff
,
1 ( 1)
,
4
1 ( 1)
4
1
( 1) 2
( )
q
q
q
g
g
q
d
q
d
g
d
g
q
q
d
g
q
d
d
g
d
g
n n i n
E
E
n n
n E
n
d E B E B E B
E
n
d E
E
n n
n E
E
n
n n
B E B E B
E n B
B n
,
(5)
Здесь
В
– индукция магнитного поля;
(
) ;
q
q
n
n
eff
eff
( ) ;
n n
нижний индекс
( )
соответствует виду круговой поляризации элек-
тромагнитной волны, падающей на поверхность ОФК;
eff
( )
n
2
1/2
2
2
SiO
1 2
1 2
(1
)
.
F
n
n
(6)
Если второе слагаемое в скобках в формуле (6) намного меньше,
чем первое, то формула упрощается и принимает вид
2
2
1/2
2
1
eff
SiO 1 2
2
2
SiO 1 2
2
1
( )
(1
)
1
0 .
2 (1
)
F
n
n
n
n
(7)
