Анализ действия внешнего магнитного поля на структуру течения вблизи поверхности КГ
3
перед фронтом УВ. Используя известные соотношения газовой ди-
намки [8], можно найти плотность
2
ρ
и скорость
2
u
воздуха за фрон-
том УВ, а также определить давление
2
p
за фронтом УВ.
Для обобщенного описания процесса развития радиационно-
магнитных гидродинамических неустойчивостей обозначим давление
2
p
символом
0
.
p
Тогда можно ввести безразмерный параметр
,
p
μ
описывающий влияние статического давления на исследуемый про-
цесс в виде соотношения
0
.
p
p
p
μ =
При этом параметр
(M)
p
p
μ = μ
для рассматриваемого случая
есть функция числа Маха М. При проведении расчетов было приня-
то, что М = 1,3…15. Радиус
r
цилиндрической мишени и плотность
ρ
0
КГ, ускоряемой ударной волной, показаны на рис. 1.
Рис. 1.
Радиус слоистой цилиндрической мишени с указанием начальных
параметров
Вторым способом ускорения КГ может быть мощное мгновенное
энерговыделение в области тонкой металлической оболочки или
окружающей среды (в этих двух случаях энерговыделение является
варьируемым параметром).
Для реализации второго способа ускорения КГ в начальный мо-
мент времени принимается, что в эту область осуществляется мгно-
венное (однородное вдоль фронта УВ) энерговыделение (на уровне
9
0
6 10
e
≈ ⋅
Дж/кг). Такой уровень плотности поглощенной энергии
0
e
обусловливает испарение и превращение металлической оболочки в
газ (за время
8
0
10 c
t
−
≈
). При этом можно принять, что если за время
фазового перехода
0
t
пространственные границы оболочки не успе-
вают сильно измениться, то возникающее в ней давление составит
7
0
2, 4 10
p
≈ ⋅
МПа. Таким образом, и для второго способа ускорения
КГ можно ввести безразмерный параметр
0
.
p
p p
μ =
Отметим, что также представляет интерес третий способ генера-
ции неустойчивости КГ, вызванной совместным действием на нее
двух первых способов ускорения: падение на КГ сильной УВ и одно-
временное мгновенное энерговыделение в области тонкой металли-
ческой оболочки, разделяющей окружающую среду и термоядерное
горючее.
