Стр. 7 - Параметры взрыва зарядов из тротила, содержащих блоки из высокоплотных металлофторопластовых композиций
Упрощенная HTML-версия
Импульс положительной фазы давления определяли по формуле
J
+
=
t
+
Z
0
P
(
t
)
dt,
(4)
где
t
+
— длительность положительной фазы давления (момент пере-
сечения кривой давления с нулевым уровнем).
После установки системы датчиков в бронекуполе проводили гра-
дуировочные опыты, по которым, в соответствии с формулой (3), опре-
деляли коэффициенты преобразования для каждого измерительного
тракта. При этом все элементы измерительных трактов в каждой серии
опытов были одинаковыми как при градуировке, так и при испытании
зарядов.
Обработку сигналов с датчиков проводили методом усреднения по
группе точек. Среднее значение определялось из условий
Y
i
=
1
i
+ 1
i
X
j
=0
Y
j
, i < n
;
1
n
i
X
j
=
i
−
n
+1
Y
j
, i
≥
n,
(5)
где
Y
i
— текущее значение напряжения.
Число точек
n
, которые участвовали в усреднении текущего значе-
ния, соответствовало периоду собственных колебаний кристалла дат-
чика и выбиралось по сглаженности получаемой кривой (минимум вы-
сокочастотной пульсации). К каждому датчику была применена единая
процедура математической обработки с числом точек для усреднения
n
≈
40
.
Результаты эксперимента.
На рис. 3 приведены отображения сиг-
налов, подвергнутых обработке с учетом коэффициентов преобразова-
ния для каждого тракта измерения.
Определенные избыточное максимальное давление и импульс по-
ложительной фазы давления для фиксированных расстояний от точки
подрыва, а также диаметры зоны свечения на моменты времени 50 и
250 мкс приведены на рис. 4 и 5.
По результатам оптической регистрации была определена зависи-
мость радиус–время
R
(
t
)
расширения облака ПВ для каждого заряда.
За радиус принималось его максимальное значение в данный момент
времени. Полученные в результате обмера фоторегистрограмм зави-
симости радиус–время совместно с зависимостями распространения
фронта УВ, полученными в тех же экспериментах с помощью ПДД,
представлены в виде графиков на рис. 6.
89
