Рис. 3. Зависимость отноше-
ния давлений в отраженной
и падающей волнах от вре-
мени для расстояний меж-
ду точками соударения ПЭ
с зарядом в 7 и 9 диаме-
тров ПЭ при скорости ПЭ
v
= 1000
м/с
Далее при увеличении расстояния между ПЭ наблюдается карти-
на, подобная приведенной на рис. 5 и 6. Структура УВ становится
видимо сложной, сочетающей пластическую волну и упругий пред-
вестник [12]. Эти наблюдения также согласуются с результатами, по-
лученными экспериментально для гранулированного октогена [14] и
инертного аналога октогена (сахара) [15]. Отражение претерпевают
все компоненты волны.
Хотя видимое влияние на форму фронта УВ оказывает движение
среды, вызванное внедрением еще не окончательно затормозившего
ПЭ, продолжающего свое движение, возможно представить идеаль-
ный фронт двумерной УВ окружностью с центром в точке соударения
ПЭ с ВВ. Взаимное отражение волн можно рассматривать как отраже-
ние волны от жесткой стенки, расположенной по касательной к линии
перемещения точки контакта фронтов взаимодействующих волн.
Чтобы получить уравнение движения точки пересечения фронтов
основных УВ, требуется выразить
D
от времени, установив зави-
симость от времени изменения массовой скорости на фронте волны
u
(
t
)
[16].
Запишем в общем случае точное теоретическое уравнение для дви-
жения точки контакта фронтов:
x
=
t
R
0
D
(
t
)
dt
2
−
t
R
Δ
t
D
(
t
−
Δ
t
)
dt
2
−
4
a
,
y
=
vuuuuuuut
 
t
Z
0
D
(
t
)
dt
 
2
−
 
t
R
0
D
(
t
)
dt
2
−
t
R
Δ
t
D
(
t
−
Δ
t
)
dt
2
+ 4
a
2
4
a
 
2
,
46
1,2,3,4,5,6,7,8 10,11,12,13,14