Page 3 - Функция рассеяния голограммной стереограммы

ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. «Приборостроение». 2012 96
 
 
2 2
п тр
exp 1
, , , .
a
i
f f
A z f i f f f
  
  
  
  
   
     
       
    
 
  
 
 (2)
Фазовая дисперсия  
2 2 1 a
i
f f
  

           
 
   
возникает вслед-
ствие того, что расстояние от транспаранта до передней главной
плоскости объектива не равно фокальному расстоянию объектива.
Слой регистрирующей среды записывает интерференционное поле,
образованное предметной  
п , , A z  и опорной  
о , , A z  волнами.
С учетом влияния квадратной апертуры, формируемой ГОЭ, можно
записать
 
п , , A z f    
 
2 2
тр
exp 1
, rect , ,
a
i
f f
i f f f d d
  
    

  
   
     
         
  
   
      
 (3)
где d — сторона квадратного ГОЭ или апертура Найквиста,
2 . x f N
d x
 


Допустим, что при освещении восстанавливающей волной, тож-
дественной опорной волне  
о , , A z  , голограмма без искажения
восстанавливает поле предметной волны  
п , , A z  . Рассмотрим
преобразование восстановленной волны френелевским слоем про-
странства толщиной l . Для этого запишем оператор преобразования
слоя пространства:
       
2 2
п фр
2
, , , exp
s A x y h x y f A x y i x y
l
   
         
 
   
 

   
2 2 2 2
2 exp
2 1 2
exp exp 1
i l a
i x y f i
i l l i f f f

    
   
 
                                    

 
2 2
2 exp
, rect , exp
i l
i
f f d d l i l


     
  
   
 
 
        
     
      
        