Стр. 9 - Исследование рассеяния терагерцового излучения в тонких слоях диэлектрических материалов

ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. «Приборостроение». 2012 13
рования; ' r — радиус-вектор, соединяющий центр частицы (либо си-
стемы частиц) и точку на контуре интегрирования; ˆ a C n — единичный
вектор — нормаль контура;  
'
, G r r  — функция Грина цилиндриче-
ской волны [8]. При этом
     
2 ' '
0 , ,
4
j
G r r H k r r       (9)
где     2
0 H x — функция Ханкеля 2-го рода нулевого порядка.
При ' r r     (9) принимает вид
 
' 3
2
'
1
' 2
, .
8
jk r r
j e
G r r
k r r 
 


 
 
 
(10)
Вычисляя (8) с учетом (10) в цилиндрической системе координат,
получаем интенсивность электрического поля 2
( )
z E   на цилиндре
радиусом r .
Далее определим ДСР [9]:
 
2
2
( )
lim 2 , z
r inc
z
E
r
E

  




(11)
где r — расстояние от начала координат до точки анализа в дальней
зоне; inc
z E — комплексная амплитуда падающего поля.
Полное сечение рассеяния можно определить интегрированием
ДСР в пределах угла 2  [10]:
 
2
0
.
р d

      (12)
ИР частицы связана с ДСР и ПСР следующей зависимостью [10]:
    .
р
 
 

 (13)
Для верификации алгоритма производился расчет ДСР цилин-
дрической частицы [11]. Результаты расчета приведены на рис. 5.