3 / 16
Численное моделирование процесса взрывного компактирования…
Инженерный журнал: наука и инновации
# 10·2017 3
основанием (
Н
Ме
= 15 мм (см. рис. 1,
а
) и
Н
Ме
= 20 мм (см. рис. 1,
б
));
Н
о
= 32…40 мм –– толщина пластины-основания;
D
об
= 90 мм ––
внутренний диаметр обоймы;
D
Ме
–– диаметр компактируемого метал-
лофторопласта (
D
Ме
= 90 мм (см. рис. 1,
а
) и
D
Ме
= 45 мм (см. рис. 1,
б
)).
Рис. 2.
Обобщенная расчетная схема процесса взрывного компактирования:
1
— ВВ;
2
— ДШ;
3
— пуансон (стальная плита);
4
— обойма;
5
— основание;
6
— переда-
ющая среда;
7
— металлофторопласт;
8
— верхняя и нижняя пластины; 1–18 — подвижные
маркеры
При численном моделировании взрывных и ударных явлений
необходимо учитывать как прочность, так и сжимаемость твердой
среды. При этом наиболее часто используются модели упругопласти-
ческой и идеальной упругопластической сред [1–5]. В эти модели,
базирующиеся на фундаментальных законах сохранения массы, им-
пульса и энергии, входят кинематические и физические соотноше-
ния. Задачи высокоскоростного деформирования, связанные с распро-
странением волн в твердой среде (ударные волны, волны разрежения,
волны напряжений), можно вполне обоснованно рассматривать в адиа-
батическом приближении, пренебрегая достаточно медленным процес-
сом теплообмена частиц среды между собой. Как правило, при рассмот-
рении подобных процессов, связанных с возникновением интенсивных
полей напряжений, действием внешних объемных сил типа сил тяже-
сти пренебрегают.