Е.Ю. Локтионов, Ю.С. Протасов, Ю.Ю. Протасов
4
Результаты экспериментов и их анализ.
Как видно из рис. 2,
полученные с использованием интерферометрии, шлирен- и теневой
фоторегистрации картины потоков существенно различны по инфор-
мативности. Так, на шлиренграммах (см. рис. 2,
б
), благодаря высо-
ким градиентам плотности на поверхностях разрыва, наиболее четко
прослеживается структура ударноволновых фронтов и контуры газо-
плазменного потока. На тенеграммах, точнее, на абсорбционных
фотографиях (см. рис. 2,
а
), четче выражена структура светоэрозион-
ного потока, градиенты плотности в котором невелики, но на ранних
этапах распространения (до 100 мкс) существенно поглощение зон-
дирующего излучения. На более поздних этапах (свыше 100 мкс) за-
полнение канала парами мишени, температура которых значительно
выше температуры окружающей среды, визуализируется лишь ин-
терференционными методами (см. рис. 2,
в
).
Особенность светоэрозионных газоплазменных потоков с ради-
альным ограничением заключается во взаимодействии отраженных
от стенок канала ударноволновых фронтов (рис. 3), структура кото-
рых особенно ярко проявляется при несовпадении осей светоэрози-
онного потока и канала. Фронты, отраженные от стенок канала, дви-
жутся в области разрежения за внешней ударной волной. Фронт, от-
раженный от дальней от оси потока стенки, подавляет фронт, отра-
женный от ближней.
Рис. 3.
Макроструктура светоэрозионного радиально ограниченного газо-
плазменного потока в канале:
1
— внешняя ударная волна;
2
,
3
— вторичные ударные волны;
4
— внутренняя
ударная волна;
5
— граница светоэрозионного газоплазменного потока
