Е.Ю. Локтионов, Ю.С. Протасов, Ю.Ю. Протасов
10
зано с невыполнением условия сильного взрыва
1/3
3
2
m R
(в нашем
случае
R
кр
~ 2 мм) и инициированием экзотермических реакций при раз-
рыве ковалентных связей (в нашем случае это возможно только при
многофотонном поглощении лазерного излучения или поглощении
коротковолнового излучения лазерно-индуцированной плазмы).
Рис. 7.
Скорость распространения фронтов при лазерном воздействии на
радиально ограниченную (C
2
F
4
)
n
-мишень (позиции соответствуют позициям
на рис. 3):
1
— внешняя ударная волна;
3
— вторичная ударная волна;
4
— внутренняя удар-
ная волна
Для металлов [27] и кремния [28] параметр размерности при анало-
гичных условиях лазерного воздействия соответствует сферическому
фронту (β ~ 3). В [27] для меди показан переход из режима плоской
ударной волны в режим сферической через Δτ ~ (2…4)
10
–7
с после
лазерного воздействия (λ ~ 532 нм, порог абляции
W
a
~ 1 Дж/см
2
) в
низкоэнергетичном (
W
~ 5,2 Дж/см
2
) режиме, а также изначально сфе-
рический характер распространения ударной волны в высокоэнергетич-
ном (
W
~
52 Дж/см
2
) режиме. Интересен факт, что при воздействии
(
~ 1064 нм) на плоские неограниченные полимерные мишени харак-
тер распространения ударной волны, оцененный по осевой координате,
для фторопласта соответствует плоскому фронту и в высокоэнергетич-
ном (
W
/
W
a
~
15) режиме, а для полиформальдегида — сферическому в
1
3
4
