Д.А. Бондаренко, В.Е. Карасик, В.П. Семенков
10
Рассмотренный выше способ развертки лазерного пучка относил-
ся к непрерывному режиму работы лазера. Однако метод диагональ-
ной развертки может быть эффективно использован и в системах с
импульсными лазерами, работающими в режиме модуляции доброт-
ности и формирующими короткие импульсы излучения с длительно-
стью
p
τ =
1…100 нс, например в лазерных локационных системах
различного назначения или в сканирующих лазерных дальномерах с
целью управления мгновенной угловой диаграммой пучка. Исполь-
зование АОД позволяет существенно повысить быстродействие по-
добных систем, отказавшись от применения громоздких телескопи-
ческих систем переменного увеличения с механическими подвижны-
ми компонентами.
Предлагаемый метод позволяет управлять угловой диаграммой
падающего лазерного пучка на выходе АОД вплоть до значения
0
max
зв
,
f
λ θ = Δ
v
(14)
где
max
f
Δ
— ширина рабочей полосы частот АОД.
В этом случае требуется синхронизация работы импульсного ла-
зера с АОД: лазерный импульс должен приходить в момент времени,
когда апертура дефлекторов будет заполнена ЛЧМ-волной, т. е. при
.
d
t
= τ
Поскольку на практике всегда выполняется условие
p
,
d
τ >> τ
акустическое поле в кристалле дефлектора оказывается «заморожен-
ным» на время действия импульса лазерного излучения, и поэтому
выражение (2) в линейной области параметров ЛЧМ-сигнала преоб-
разуется к виду
.
4
d
b
f
π= Δ τ
(15)
Относительное распределение интенсивности дифрагированного
пучка после прохождения двух АОД, к которым приложены одина-
ковые по модулю ЛЧМ-сигналы с девиацией
,
f
Δ
в случае импульс-
ного излучения на основе выражения (6) будет описываться выраже-
нием
(
)
(
)
2
0
2 2
,0
2
1
1 2
,
exp
.
2
d
x y
x
y
w
I
b
b
⎧
⎫
π
⎪
⎪
⎛
⎞
θ θ =
−
θ + θ
⎨
⎬
⎜
⎟
⎝
⎠
λ
⎪
⎪
⎩
⎭
(16)
Расчетные диаметры поперечных сечений интенсивности пучка
импульсного лазера по уровню
е
–2
, рассчитанные по выражениям
