Page 9 - Детонационные характеристики и метательно-дробящее действие многокомпонентных взрывчатых составов
Basic HTML Version
Рис. 5. Основные (
А
) и сопутству-
ющие (
В
) осколки СОЦ:
R
— поверхности хрупкого отрыв-
ного разрушения;
S
— поверхность
сдвигового разрушения по площад-
кам скольжения;
y
— глубина зоны
отрывного разрушения
выше, чем у ТНТ, и примерно такое же, как у окфола (0,5). Более вы-
сокие, чем у окфола, значения
Λ
(0,6) получены для других модельных
составов (ВСА-0, ВСО-36, ВСО-75).
Кроме того, как известно, распределение Вейбулла является унимо-
дальным и в принципе не может описывать бимодальные осколочные
спектры (с двумя выраженными модами плотности
u
(
m
)
, отвечаю-
щими морфологическим совокупностям осколков СОЦ типа
А
и
В
,
показанным на рис. 5).
В общем случае, согласно [7, 11–14], в спектре осколков СОЦ все-
гда можно выделить две разнородные морфологические совокупно-
сти осколков – крупные (основные, квазирегулярные) осколки типа
А
,
образованные магистральными трещинами и содержащие обе исход-
ные поверхности цилиндра, и сопутствующие мелкие осколки типа
В
,
содержащие одну исходную поверхность (см. рис. 5). Спектр осколков
типа
В
включает в себя:
В
0
— осколки из контактной зоны, примыкаю-
щей к заряду ВВ, образованные поверхностями сдвига, и
В
00
— осколки
зоны, расположенной у внешней поверхности цилиндра, образованные
в основном (для среднеуглеродистых и высокоуглеродистых сталей)
хрупкими отрывами радиального направления.
В связи с этим значительный интерес представляет вопрос о воз-
можности описания полученного для ВС — ТРТ распределения масс
осколков СОЦ новой статистической моделью осколочного спектра,
предложенной В.А. Одинцовым [12–15]. Плотность распределения в
новой гиперэкспоненциальной статистической модели имеет вид
f
(
m
) =
ξ
m
a
e
−
m
m
a
+
1
−
ξ
m
b
e
−
m
m
b
.
Здесь
m
a
,
m
b
— математические ожидания масс осколков типа
А
(основных, квазирегулярных) и типа
В
(мелких, сопутствующих);
ξ
— относительное число осколков типа
А
.
66
