Рис. 5. Распространение светового луча во вращающейся атмосфере астрофи-
зического объекта радиуса
r
0
.
При выходе луча из атмосферы угол преломления
изменяется на величину
dϑ
2
вследствие вращения атмосферы
x
max
(
x, z
)
=
1
2
sin 2
ϑ
2
R
0
−
ˆ
k
tg
ϑ
2
+
R
2
0
−
2
R
0
ˆ
k
tg
ϑ
2
−
ˆ
k
2
1
/
2
,
ˆ
k
=
x
−
z
tg
ϑ
2
(
x, z
)
.
В уравнении (9) тангенциальная и нормальная компоненты волно-
вого вектора во вращающейся среде имеют вид
k
2
x
=
ω
0
c
sin
ϑ
0
;
k
2
z
=
ω
0
c
h
−
κ
2
γ
2
2
β
2
z
ξ
2
η
2
+
η
2
cos
2
ϑ
0
+
κ
2
γ
2
2
ξ
2
2
η
2
2
1
/
2
i
.
(10)
Здесь
ξ
2
= 1
−
β
2
x
sin
ϑ
0
;
η
−
1
2
= 1
−
κ
2
γ
2
2
β
2
2
z
;
κ
2
=
n
2
−
1;
β
2
x
=
u
2
x
c
;
β
2
z
=
u
2
z
c
;
γ
−
2
2
= 1
−
β
2
2
z
+
β
2
2
x
;
β
2
2
=
β
2
2
x
+
β
2
2
z
,
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2012
159