где
R
0
—
радиус поверхности, ограничивающей вращающуюся среду,
R
0
>> λ
0
;
k
0
=
ω
0
/
c
= 2
π/λ
0
,
λ
0
—
длина волны излучения в инерци-
альной системе отсчета наблюдателя. Верхний предел
x
max
(
x, z
)
изме-
няется вместе с
x, z
,
представляющими собой дрейфующие коорди-
наты ожидаемого пересечения траектории электромагнитной волны с
цилиндрической поверхностью радиуса
R
0
;
ϑ
2
(
x, z
)
—
угол преломле-
ния.
Угол преломления электромагнитной волны
ϑ
2
определяют из от-
ношения
tg
ϑ
2
=
k
2
x
/
k
2
z
в каждой точке траектории. Проекции волно-
вого вектора
k
2
x
,
k
2
z
находят из координатного решения дисперсионно-
го уравнения для преломленной волны, в пренебрежении поглощением
и дисперсией, для каждой локальной области траектории электромаг-
нитной волны, распространяющейся в движущейся среде.
Для накопления разности хода за счет поперечного и продольного
эффектов увлечения можно соответственно записать
dL
k
=
n
2
 
x
max
(
x,z
)
Z
0
q
1
+ ctg
2
ϑ
2
(
x, z
)
dx
−
L
0
 
;
(11)
dL
u
=
x
max
(
x,z
)
Z
0
k
2
z
(
x, z
)
I
1
sin 2
ϑ
2
(
x, z
)
dx
−
n
2
L
t
.
(12)
Выражение (11) позволяет определить разность длин оптических
путей искривленной вследствие вращения траектории и прямой тра-
ектории из начальной точки в конечную. Слагаемое (12) показывает
разность оптических путей по искривленной траектории при посто-
янном показателе преломления и при вращении, когда эффективный
показатель преломления зависит от векторного поля скоростей среды.
Практически это означает в первом случае влияние движения среды
на длину траектории вследствие ее кривизны и углового отклонения,
а во втором — влияние скорости на оптическую длину пути.
Численные расчеты распространения светового луча в атмо-
сфере Солнца.
Во всех расчетах направление вращения атмосферы
Солнца выбрано против часовой стрелки. Сравниваются вариации
длин и углов лучей, прошедших атмосферу Солнца, без учета вли-
яния скорости вращения и с учетом скорости. Изменение направления
вращения изменяет знак рассчитываемой величины, но ее значение
изменяется несущественно.
На рис. 6 представлена зависимость эквивалентной длины оптиче-
ского пути
L
e
луча от угла падения
ϑ
0
на внешний слой атмосферы
Солнца в модели с постоянным показателем преломления
n
.
При боль-
ших углах падения эквивалентная длина пути замедляет падение, так
как угол преломления стремится к ненулевому пределу.
160
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2012