Рис. 4. Зависимость вариации угла преломления
Δ
ϑ
2
от показателя преломле-
ния и угла падения
|
Δ
ϑ
2
(
n
2
,
ϑ
0
)
|
точке с координатами
x
= 0
,
z
=
R
0
и угловой скоростью
ω
(
рис. 5).
Тангенциальная и нормальная составляющие
~u
2
соответствуют
u
2
x
=
ω
(
R
0
−
z
)
,
u
2
z
=
ωx.
(8)
Пусть среда в полупространстве
Z <
0
обладает в системе покоя
показателем преломления
n
1
=
√
ε
1
μ
1
и вторая среда —
n
2
=
√
ε
2
μ
2
.
Пусть из первой среды на поверхность тангенциального разрыва пада-
ет плоская монохроматическая волна с частотой
ω
0
.
Волновой вектор
~k
0
падающей волны расположен в плоскости
X, Z
и составляет с
осью
Z
угол
ϑ
0
.
Разность оптического хода лучей, пришедших на границу раздела
двух сред с
ϑ
0
,
один из которых распространялся в среде с частотой
ω
= 0
,
а второй — с
ω
6
= 0
,
соответствует
dL
e
= 2
c
x
max
(
x,z
)
Z
0
k
2
z
(
x, z
)
ω
0
sin 2
ϑ
2
dx
−
n
2
L
0
(
ϑ
0
)
,
(9)
где
sin 2
ϑ
2
=
2
k
2
x
k
2
z
k
2
2
x
+
k
2
2
z
;
L
0
= 2
R
0
s
1
−
n
2
1
n
2
2
sin
2
ϑ
0
;
158
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2012