(
n
= 84
,
27
∙
10
−
3
а.е.), палладия
(
n
= 12
,
97
∙
10
−
3
а.е.), меди
(
n
=
= 12
,
67
∙
10
−
3
а.е.) и никеля
(
n
= 40
,
07
∙
10
−
3
а.е.).
На больших расстояниях от поверхности металла
E
in
t
(
r
0
)
ведет се-
бя как классический потенциал изображения
V
i
.
При приближении к
поверхности отклонения от потенциала изображения становятся зна-
чительными, начиная примерно с четырех атомных единиц для всех
исследованных систем. При
x
0
>
0
,
5
а.е. функцию
E
int
(
r
0
)
можно ап-
проксимировать выражением
E
int
(
r
0
)
=
=
2
3
β
−
exp
8
3
βx
0
E
1
8
3
βx
0
+
1
2
exp
−
4
3
βx
0
E
i
4
3
βx
0
+
+
1
2
exp
4
3
βx
0
E
1
8
3
βx
0
−
1
2
exp
8
3
βx
0
E
1
4
3
βx
0
,
(6)
E
1
(
z
)
=
∞
Z
z
dt
e
−
t
t
,
arg
z < π
;
E
i
(
x
)
=
vp
x
Z
−∞
dt
e
t
t
,
x >
0
.
При значении
x
0
=
x
0
энергия взаимодействия имеет минимум, соот-
ветствующий связанному состоянию протона с энергией связи
E
p
.
Результаты расчета представлены в табл. 1 в сравнении с экспе-
риментальными данными, полученными для вольфрама в работе [6],
никеля [7], иридия [8] и для меди и палладия [9]. Также приведены
результаты вычислений, выполненных в одночастичном методе функ-
ционалов плотности [1].
Таблица 1
Энергии десорбции положительных ионов
Е
р
и атомов
Е
а
водорода
с поверхности металлов
Металл
Е
р
,
эВ
Е
а
,
эВ
теория эксперимент теория [1] теория эксперимент теория [1]
W(100)
10,1
11,3
9
2,2
3,4
0,7
W(110)
10,1
10,3
9
2,2
3,0
0,7
Ir
9,8
9,4
–
1,5
1,17
–
Pd(110)
8,72
9,09
–
0,67
0,52
–
Cu(111) 8,72
10,14
–
0,1
1,21
–
Ni
9,9
8,92
–
1,45
0,47
–
138
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2012