Рис. 3. Обычная и квантово-томографическая причинности (
c
2
и
c
t
2
)
в сопо-
ставлении с обычной и томографической информацией (
I
и
I
t
)
для асимме-
тричного «квантово-классического» состояния (11) при различных вариантах
измерения подсистем:
ϕ
1
=
ϕ
2
= 0
,
θ
1
=
θ
2
=
θ
(
а
);
ϕ
1
=
ϕ
2
=
θ
1
= 0
(
б
)
достигают при таком способе измерения, когда томографическая при-
чинность отсутствует (
θ
=
π/
2
).
Рассмотрим случай, когда подсистемы измеряют под разными угла-
ми, например, при фиксированных
θ
1
=
ϕ
1
=
ϕ
2
= 0
и изменя-
ющемся
θ
2
(
рис. 3,
б
).
В данном случае имеет место обращение на-
правления причинной связи. Таким образом, направление квантово-
томографической причинности может не совпадать с исходной при-
чинностью. С практической точки зрения наиболее важно, что ослаб-
ление причинной связи, связанное с последующим изменением ее
направления, сопровождается уменьшением информации. Исходному
направлению причинной связи при изменении ее направления соот-
ветствует более высокий уровень корреляций между подсистемами.
Исследована возможность построения квантового причинного ана-
лиза, основываясь на томографических энтропиях вместо энтропий
фон Неймана. Такой подход интересен тем, что используются экспе-
риментально получаемые данные, а не теоретические матрицы плот-
ности. На примере смешанного асимметричного состояния выявлено,
что в случае измерения обеих спиновых подсистем под одними и теми
же углами получаемое направление причинности всегда совпадает с
исходным несмотря на то, что величина причинной связи по результа-
там эксперимента может быть любой. Информация между подсисте-
мами при таком способе измерения максимальна, величина причинной
связи стремится к нулю (что соответствует
|
c
t
2
| → ∞
).
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2012
83