6 / 11
А.Ю. Луценко, Д.К. Назарова, М.А. Фомин
6
Инженерный журнал: наука и инновации
# 4·2017
Графики зависимостей
C
x
(α) и
C
y
(α) для различных углов β
к
име-
ют схожий сложный характер и несимметричны относительно α =
= 180º. С увеличением угла β
к
увеличивается и площадь поверхности
оболочки, соответственно, повышенное давление с наветренной сто-
роны создает большую силу, при этом с подветренной стороны обра-
зуется обширная отрывная область, давление в которой практически
не зависит от β
к
.
Коэффициент
C
x
оболочек обращается в нуль при углах атаки, чуть
больших β
к,
в интервалах 30…45º и 210…230º. Коэффициент
C
y
также
имеет два нулевых значения при углах атаки α
1
≈ β
к
и α
2
≈ 180º +
+ β
к
. Максимальные по модулю значения коэффициента нормальной
силы оболочки получены при α
3
≈ 90º + β
к
и α
4
≈ 270º + β
к
, причем
при обтекании со стороны вогнутой поверхности (углы атаки α =
= 0…180º) коэффициенты
C
x
и
C
y
по модулю больше, чем при обте-
кании со стороны выпуклой поверхности.
На рис. 5,
а
и
б
представлены зависимости соответственно
C
x
(α) и
C
y
(α) для оболочек с углом полураствора конуса β
к
= 18º и углами
раскрытия γ = 360, 180 и 90º (модели 2, 6 и 9 соответственно).
а
б
Рис. 5.
Аэродинамические характеристики конических оболочек
с различными углами раскрытия γ при M
∞
= 3