4 / 11
А.Ю. Луценко, Д.К. Назарова, М.А. Фомин
4
Инженерный журнал: наука и инновации
# 4·2017
На рис. 3,
а
и
б
представлены зависимости соответственно коэф-
фициентов продольной и нормальной сил моделей круговых кониче-
ских оболочек (модели 1, 3 и 4) с различными углами полураствора
при M
∞
= 3.
а
б
Рис. 3.
Аэродинамические характеристики тонких конических оболочек с γ = 360º
и различными углами β
к
при M
∞
= 3
Поскольку все исследуемые модели симметричны относительно
плоскости
Oxz
, расчеты проведены для углов атаки α = 0…180º.
Коэффициент
C
x
продольной силы оболочки возрастает по мо-
дулю при увеличении угла β
к
, так как увеличивается площадь навет-
ренной поверхности. В донной части конического тела имеет место
застойная область, давление в которой не изменяется при увеличении
угла β
к
полураствора конуса, соответственно, увеличивается коэффици-
ент волнового сопротивления, а вклад трения в общий коэффициент
С
х
тела при сверхзвуковых скоростях незначителен [8]. Коэффициент
С
х
конической оболочки принимает нулевые значения при α = 100…110º.