В.О. Гладышев, Д.И. Портнов, В.Л. Кауц, Т.М. Гладышева
10
Отметим, что зависимость
( )
r
u
при фиксированном
r
имеет
квадратичный вид. Однако оптические свойства среды определяются
объемными характеристиками, поэтому зависимость от частоты вра-
щения должна быть линейной.
Для
0
r R
имеем
2 3
0
1 1 2
4
r
R
u
E
.
(6)
Выражение (2) после подстановки соотношения (6) приводится
к виду
2 3
0
0 2
1 1 2
1
2
e
R
c
c
L L n
c
E
c
.
(7)
Длину траектории луча в неподвижном диске можно вычислить из
геометрического соотношения
0
0
2
2 cos
L R
.
Для примера используем параметры экспериментов [14, 15]:
=
= 630 рад/с,
2
n
= 1,5,
= 0,6328 мкм,
0
R
= 0,06 м,
0
30 ,
а также
справочные данные [16]:
0, 25
,
3
3
2, 27 10 кг м
,
E
7
2
698 10 Па м
. Разности эквивалентного оптического пути интер-
ферирующих лучей с учетом деформации ОД
4
2 10
е
L
мкм.
Таким образом, оценочные расчеты показывают, что радиальная
деформация вращающегося оптического элемента вносит вклад в
смещение интерференционной картины. Поскольку перераспределе-
ние энергии в ортогональных компонентах вектора
E
после прохож-
дения через вращающуюся среду имеет тот же порядок, можно сде-
лать заключение, что влияние радиальной деформации приведет к
линейной зависимости плоскости поляризации от частоты вращения
диска. Однако обсуждаемый эффект аналогичен фазовому сдвигу и
достаточно мал для объяснения макроскопических значений углов
поворота плоскости поляризации излучения, наблюдаемых в экспе-
рименте при малых частотах вращения диска.
Оценки влияния угловой дисперсии в материале при измерени-
ях с когерентным источником излучения также показывают, что
дисперсия не приведет к заметному сдвигу интерференционной
картины. Для значений
630
рад/с,
n
= 1,4766,
= 0,6328 мкм,
0
R
= 0,06 м,
0
30
при изменении длины волны излучения лазе-
ра на
0, 01
мкм изменение угла преломления
2
не превы-
шает
8
10
угловых градусов.
