Особенности четырехфотонного параметрического рассеяния света в воде …
5
Рис. 5.
Спектр ВКР в воде при возбуждении излучением неодимового опти-
ческого квантового генератора (λ = 1,064 мкм, Δ
t
= 20 пс). Картина выходя-
щего из кюветы с водой излучения, регистрируемого в фокальной плоскости
спектрографа при наличии засветки от возбуждающего лазерного излучения
(в левой части рисунка)
в области второй оптической гармоники, происходящего по типу
взаимодействия, описанного выше (см. рис. 2,
б
,
в
), с частотной зави-
симостью ν
с
= 2ν
0
± Ω, где ν
с
– частота исследуемого нелинейного рас-
сеяния, ν
0
– частота лазерного излучения, а Ω – частота молекулярного
колебания. Для этого исследуемое излучение регистрировалось с по-
мощью дифракционных спектрографов с различным спектральным
разрешением. На рис. 6,
а
приведен полный спектр нелинейного рас-
сеяния в области второй оптической гармоники (λ = 532 нм), положе-
ние которой указано стрелкой. По вертикальной оси отложена интен-
сивность сигнала нелинейного рассеяния в относительных единицах,
а по горизонтальной оси – отстройка частоты излучения нелинейного
рассеяния от значения частоты второй оптической гармоники основ-
ного лазерного излучения. Положительная отстройка частоты соот-
ветствует стоксовой части спектра рассеяния.
Эксперименты показали, что при пикосекундном лазерном
возбуждении с энергией, близкой к порогу возникновения нели-
нейного рассеяния, его спектр располагается в стоксовой области
от частоты 2ν
0
, что соответствует волновому взаимодействию,
происходящему по типу ν
с
= 2ν
0
– Ω. При этом наблюдаются сиг-
налы, смещенные на частоту либрационных (межмолекулярные) и
деформационных (внутримолекулярные) колебаний. На рис. 6,
а
отчетливо видны сигналы с максимумом на частоте Ω = 467 см
–1
