В.А. Бабенко, А.А. Сычев
4
исследования [11–13], обладает наибольшей оптической прочностью.
Сигнал нелинейного рассеяния в области второй оптической гармо-
ники возбуждающего лазерного излучения, распространяющегося по
направлению лазерного луча, регистрировался фотоприемником
ФП
1
. Фильтр Ф
1
выделял излучение в спектральном диапазоне вто-
рой гармоники лазерного излучения 2ν
0
± 900 см
–1
.
Эксперимент (см. рис. 3) был направлен на установление связи
сигнала нелинейного рассеяния с наличием процесса ВКР в воде. Для
этого в каждой вспышке, помимо сигнала нелинейного рассеяния
I
с
,
регистрировалось направленное излучение ВКР в воде
I
ВКР
, выделяе-
мое фильтром Ф
2
в спектральном диапазоне λ = 1,1…1,9 мкм.
Согласно результатам исследования (рис. 4), имеется однознач-
ная связь излучения нелинейного рассеяния с наличием излучения
ВКР в воде. На рис. 4 видно, что нелинейное рассеяние возникает в
воде только при наличии процесса ВКР, приводящего, в свою оче-
редь, к возникновению в среде когерентных колебаний молекул. Со-
ответствующий спектр ВКР, снятый в диапазоне длин волн от воз-
буждающего лазерного излучения (λ = 1 064 нм) до длины волны λ =
= 1170 нм приведен на рис. 5.
Рис. 4.
Зависимость интенсивности
I
с
сигнала нелинейного рассеяния в об-
ласти второй оптической гармоники лазерного излучения в воде от интен-
сивности
I
ВКР
возникающего ВКР
Представлял интерес анализ механизма формирования коге-
рентного состояния среды. Такое состояние может формироваться
как за счет хорошо изученных внутримолекулярных, так и за счет
когерентных межмолекулярных колебаний молекул воды.
В настоящей работе исследована структура межмолекулярных
когерентных колебаний, принадлежащих либрационной полосе, при
изучении спектрального состава излучения нелинейного рассеяния
