В.П. Пархоменко
2
уравнение гидростатики
,
p g
z
уравнение состояния морской воды
( , ),
S T
уравнение переноса и диффузии трассеров
X
(температуры и со-
лености)
2
(
)
h
v
d
X
X k X k
C
dt
z
z
,
в которых
u, v, w
– горизонтальные и вертикальная компоненты век-
тора скорости; λ – переменный в пространстве фрикционный коэф-
фициент, увеличивающийся к береговым границам и экватору и
определяющий влияние фрикционного члена;
T
,
S
,
p
– температура,
соленость, давление соответственно;
xz
– компоненты напряжения
трения ветра;
xz
– плотность воды;
l
– параметр Кориолиса;
g
–
ускорение свободного падения;
xz
,
xz
– коэффициенты турбулент-
ной диффузии трассеров по вертикали и горизонтали соответственно;
С
– источники.
Указанная система уравнений решается в сферической системе
координат для Мирового океана с реальной аппроксимированной
глубиной. На границах материков принимаются равными нулю нор-
мальные составляющие потоков теплоты и солей. Океан подвергает-
ся воздействию ветра на поверхности. Потоки
T
и
S
у дна полагаются
равными нулю, а на поверхности определяются взаимодействием с
атмосферой [5].
В термодинамической модели морского льда динамические урав-
нения решаются для сплоченности и толщины льда. Рост и таяние
льда в модели зависят только от разности между потоком теплоты из
атмосферы в морской лед и потока теплоты изо льда в океан. Для
температуры поверхности льда решается диагностическое уравнение.
Для описания процессов, протекающих в атмосфере, используется
энерго- и влагобалансовая модель. В модели решается вертикально
проинтегрированное уравнение для температуры, определяющее баланс
приходящего и уходящего радиационных потоков, явных (турбулент-
ных) обменов потоками теплоты с подстилающей поверхностью, вы-
свобождения скрытой теплоты вследствие осадков и простой однослой-
ной параметризации горизонтальных процессов переноса. Источники в
уравнении переноса для удельной влажности определяются осадками,
испарением и сублимацией с подстилающей поверхности [6, 7].
