М.А. Пугач
,
В.В. Горский
2
сходимость итерационного процесса между расчетом диффу-
зионного тепломассопереноса и уравнением сохранения энергии
обеспечивается в рамках метода, изложенного в работе [2];
расчет переносных свойств газовой смеси проводится по мето-
ду Гиршфельдера [3];
расчет констант межмолекулярного взаимодействия компонент
газовой смеси, образованной в общем случае из химических элемен-
тов O, N, выполняется по методу работы [4], основанному на анализе
современных расчетных данных по вязкости воздуха [5];
перенесение результатов невязкого газодинамического расчета
в расчет конвективного теплообмена проводится с использованием
метода сплайновой аппроксимации [6].
Эффект завихренности учитывается в соответствии с методом
среднемассовых величин В.В. Лунева [7], в котором в качестве гра-
ничных условий используются параметры невязкого течения, осред-
ненные по расходу газа через пограничный слой. Так как толщина
этого слоя зависит от граничных условий, то задача решается итера-
ционно. Типичный характер сходимости наблюдаемого при этом ите-
рационного процесса показан на рис. 1, учитывая что
M 25
(число
Маха в набегающем газовом потоке);
Re 1109
(
/
Sph
v R
– чис-
ло Рейнольдса);
0, 2
f
H
(
00
/
w
h h
энтальпийный фактор);
,
,
v
,
00
h
– плотность, скорость, коэффициент динамической вязкости и
энтальпия торможения набегающего газового потока соответсвенно;
Sph
r
радиус сферы;
w
h
энтальпия газа при температуре стенки.
N
итерации
Рис. 1.
Зависимость относительной погрешности расчета конвективного
теплового потока от номера итерации
Расчетные соотношения.
В качестве значения статической эн-
тальпии идеального газа на условной внешней границе пограничного
слоя при текущем значении координаты
s
(вдоль поверхности тела)
используется ее среднемассовая величина вида
