Стр. 6 - С.О. Юрченко, Н.П. Крючков - Компьютерное моделирование переходов «порядок—беспорядок» при тепловом и сдвиговом воздействии

198 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2012
плавления, значение ц x v возрастает крайне резко (вблизи черной
линии на рис. 5). В области разрушения (выделена на диаграмме
светлым тоном) этот параметр слабо зависит от Т.
На рис. 6 даны ФРР для различных областей диаграммы на рис. 5
(сплошные линии — для центральных слоев, штриховые — для ниж-
них слоев) и соответствующие им профили средних скоростей слоев.
Следует отметить, что увеличение сдвиговой силы F, т. е. дефор-
мация решетки и последующее ее разрушение, приводит к «размы-
тию» ФРР. Аналогичным образом ФРР изменяется при нагреве (см.
рис. 3). Наиболее сильно подвержена размытию ФРР центрального
слоя. При низких температурах эта ФРР размывается сильнее, чем
ФРР нижнего слоя; при высоких температурах ФРР нижнего и верх-
него слоев имеют сходный вид.
По профилю скорости, согласно варианту I, на рис. 6 видно, что
состояние разрушения не достигнуто; об этом же свидетельствует и
вид ФРР с хорошо различимыми координационными пиками.
Вариант II на рис. 6 характеризует состояние системы, когда цен-
тральные слои разрушаются под действием приложенной силы, в то
время как нижние сохраняют кристаллическую структуру. При этом
ФРР центрального слоя по виду аналогична ФРР в жидкой фазе.
На профиле скорости можно выделить область скольжения
( ) 0
x v ≠ и кристаллическую область ( ) 1 .
x v На основании анализа
вида ФРР нижнего слоя можно сделать вывод, что в нем сохраняется
Рис. 5. Фазовая диаграмма состояния системы