Стр. 4 - С.О. Юрченко, Н.П. Крючков - Компьютерное моделирование переходов «порядок—беспорядок» при тепловом и сдвиговом воздействии

196 ISSN 0236-3941. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Машиностроение”. 2012
туре плавления системы. Таким образом, при заданном объеме тем-
пература плавления системы 2,5. T ≈ На рис. 3 представлена сово-
купность ФРР при разных температурах, темные линии соответству-
ют низким температурам, светлые — высоким. Видно, что ФРР с из-
менением температуры не претерпевает существенных скачков.
В области твердой и жидкой фаз ФРР системы зависит от температу-
ры непрерывно. При плавлении системы ФРР претерпевает неболь-
шое скачкообразное изменение, ощутимое, главным образом, только
на дальних пиках (начиная с четвертого условного координационно-
го пика, поскольку кристаллическая структура в этих состояниях, ра-
зумеется, отсутствует). Такое поведение ФРР принципиально отлича-
ется от поведения вблизи точки фазового перехода функции про-
странственного распределения частиц (ПРЧ).
Рис. 3. Совокупность ФРР, соответствующих температурам от 0,3 до
3,1 с шагом 0,1
На рис. 4 изображены полученные ПРЧ. В твердой фазе ПРЧ
представляет собой набор четко выраженных пиков, соответствую-
щих хорошо определенным координационным сферам кристалличе-
ской решетки (рис. 4, а—в). Нагрев кристалла приводит к постепен-
ной делокализации узлов решетки. При плавлении системы поле
плотности вероятности пространственного распределения частиц
скачкообразно изменяется: от набора выраженных пиков ПРЧ пере-
ходит к практически однородному распределению, которое сохраня-
ется при дальнейшем повышении температуры. Таким образом, на
этом примере ярко демонстрируется явление возникновения новых
типов симметрий при плавлении системы.