Стр. 4 - С.Н. Боярская, В.А. Лазарев, С.О. Леонов, А.Б. Пнев - Метод измерения хроматической дисперсии в фотонно-кристаллическом волоконном световоде

128 ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. «Приборостроение». 2012
Коэффициенты A , B, C определяются путем решения системы
уравнений относительно заданных граничных условий. Коэффициент
ХД вычисляется по формуле
D(λ) = dτ/ dλ = 2Bλ – 2Cλ–3, (2)
где λ — рабочая длина волны, для которой определяется удельная ХД.
Временна´я задержка на длине световода L = 0,5 м
Δ = τ (λ)L. (3)
Результаты моделирования представлены ниже:
Длина волны λ, нм ................. 403 451 490 532 570 600 630 650
Временная задержка Δ, фс.... 72 67 52 40 32 27 23 20
Согласно результатам моделирования, можно сделать вывод, что
при приближении длины волны излучения к длине волны нулевой
дисперсии временная задержка уменьшается.
В соответствии с теоретически расчитанной зависимостью
периода интерференционной картины от длины волны (рис. 2)
излучения при увеличении длины волны ширина полосы интерфе-
ренционной картины увеличивается по линейному закону. Такая
зависимость может быть легко устранена при обработке результатов
измерений.
В результате моделирования установлено, что точность
определения временной задержки τ (λ) тем выше, чем меньше шири-
на полосы излучения АОФ. Ширина полосы излучения 3 нм позво-
ляет получить погрешность измерения ХД в пределах ± 0,05 пс/нм
(рис. 3).
Рис. 2. Зависимость ширины по-
лосы интерференционной карти-
ны от длины волны
Рис. 3. Зависимость временной
задержки от длины волны:
1, 2 — ширина полосы АОФ равна 3
и 6 нм соответственно