ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. «Приборостроение». 2012
127
тического объектива (АС080-10-В, Thorlabs). Измеряемое волокно
произведено в Институте радиотехники и электроники им. В.А. Ко-
тельникова РАН.
Рис. 1. Схема измерителя ХД на основе интерференционного метода
Для определения смещения полос интерференционной картины
разработан специальный алгоритм, который заключается в измере-
нии смещения по положению нескольких максимумов интерферен-
ционной картины. Смещение зависит от разности фаз между интер-
ферирующими пучками, которая, в свою очередь, зависит от разно-
сти групповых задержек в плечах интерферометра.
Зависимость ширины полосы интерференционной картины от
длины волны оптического излучения устраняется посредством спе-
циальной цифровой обработки, встроенной в алгоритм определения
смещения полос интерференционной картины. Для увеличения кон-
траста интерференционной картины при измерениях в широком
спектральном диапазоне проводится периодическая подстройка ин-
терферометра.
Моделирование групповой задержки для выбранной кон-
струкции интерферометра.
Для расчета временнóй задержки в
диапазоне 400…650 нм, соответствующем видимому диапазону,
выделяемому акустооптическим фильтром, проведено математиче-
ское моделирование на основании дисперсионных характеристик
ФКВ, представленных предприятием-изготовителем. Дисперсионные
характеристики ФКВ при длине волокна 0,5 м приведены ниже:
Длина волны
λ
, нм ................................... 800
1100
Коэффициент ХД
D
, пс/(нм·км)............. 45
0
Для расчета ХД одномодового ступенчатого и многомодового
градиентного волоконных световодов используется эмпирическая
формула Селмейера (Sellmeier) [4]:
τ
(
λ
) =
А
+
Вλ
2
+
Сλ
–3
.
(1)
1,2 4,5,6