ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. «Приборостроение». 2012
163
( )
( )
( )
,
H j
j
NJ N
J
k
C h
f
(3)
где
(1) (2)
( )
( )
,
, ,
, ,
j
J
NJ
N N
N
N
 
C c c
c
c
 
(4)
—
матрица векторов фазирования
)(
j
N
c
.
Каждый из этих векторов со-
относится с лучами многолучевой антенной решетки как
( )
( )
( )
1
т
т
( )
( )
( )
( )
1
( ), , ( ), , ( )
, ,
, ,
.
j
j
j
n
N
i
i
i
j
j
j
j
N
S
n S
N S
c
c
c
e
e
e
c
 
 
 
(5)
Здесь
( )
( )
0
2 ( 1)
sin( )
j
j
n
S
d n
(6)
—
относительные фазы плоской волны
( )
s t
с длиной
λ
от источника
сигнала, расположенного под углом
( )
j
S
относительно нормали к
апертуре линейной антенной решетки,
1, 2, , .
n
N
Эти векторы несложно сформировать и для решетки с двумерным
и трехмерным эквидистантным или неэквидистантным расположени-
ем антенн, используя известные геометрические соотношения [10].
Предполагается, что в рамках задачи, рассматриваемой в настоящей
работе, число антенн во всех подрешетках одинаково, см. рис. 3. Для
простоты изложения уравнение (6) приведено для случая эквиди-
стантной линейной АР с расстоянием между антеннами
0
.
d
В рамках рассматриваемой задачи можно векторы ограничивае-
мых параметров задавать в следующем виде:
т
( )
( )
0, 0, 0,
, 0, , 0 ,
j
j
J
f
 
f
 
(7)
где
( )
j
f
—
положительное число, равно требуемому значению моду-
ля ДН
j
-
й подрешетки в направлении
j
-
го источника полезного
CM-сигнала, а «нули» равны нулевым значениям ДН в направлении
остальных лучей многолучевой антенной решетки (источников кор-
релированных помех).
Из уравнения (7) следует, что векторы
( )
j
J
f
взаимно ортогональ-
ны, т. е.
( )
т ( )
0
l
j
J J
f f
(8)