ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. «Приборостроение». 2012
149
2
2
0 0
0 0
0 0
( )
sin
;
2
( )
cos
;
2
( )
sin
.
2
z
m m
a
a
m m
a
a m m
m
E k U k A Z k
m
i
i
m U
m
H
A Z k
m
U
m
H i
i
kA Z k
m




 
 
 
 
 
 
(5)
Составляющие поперечного поля
,
E
H
можно представить в
виде разложения в ряд по полной и ортогональной системе собствен-
ных волн радиального волновода:
2
0
( )
sin
;
2
m m
m
m
k A Z k
m
 
0
E
z
(6)
2
0
0
( )
sin
.
2
m m
m
i
m
k A Z k
m
Z
 
 
0
H
φ
(7)
Если сторонний источник электромагнитного поля расположен
на цилиндрической поверхности
ρ
=
b
(
рис. 1,
б
),
то при
кр
( )
kb k
2
0, 25
m
 
,
m
= 1, 2, … и радиальную зависимость можно записать
в следующем виде:
( )
m
Z k
(2)
кр
кр
кр
( ),
;
1 (1 ) ( ) ( )
( ),
( ) ;
( )
1 [( ) ] (1 ) ( )
( ),
( )
0,
m
m
m
m
m
m
m
m
H k
k kb
i
kb J k N k
kb k k
J kb
k
i
kb J k
k
k
  
  
 
 
 
 
(8)
где
ξ
m
(
x
)
=
N
m
(
x
) /
J
m
(
x
).
Если сторонний источник расположен на цилиндрической по-
верхности
ρ
=
b
,
причем
kb
< (
kρ
)
кр
,
то радиальную зависимость мож-
но представить в виде
( )
m
Z k
1 (2)
кр
кр
кр
кр
1 [( ) ]
( ),
;
1 [( ) ]
( )
( ),
( )
;
( )
1 [( ) ]
( )
( ),
0.
m
m
m
m
m
m
m
m
m
i
k
H k
k k
k
J k N k
k
k kb
J kb
k
kb J k
kb k
 
  
 
 

 
 
(9)