ISSN 0236-3933. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. «Приборостроение». 2012
154
ми и ими пренебрегают. Присутствие заземленной плоскости (см.
рис. 4) учитывают с помощью теории зеркальных изображений. То-
гда результирующий эквивалентный магнитный ток плотностью
м
s
j
будет удваиваться:
м
0
2[ ,
].
s
a
 
j
n E
(16)
Апертурную напряженность электрического поля в щели мож-
но определить из выражения (13) с учетом полученных выше ре-
зультатов:
эф
(2)
0
1
1
эф
1 (1 ) (2)
(
)
cos
2 2
a
a
kE
i J H ka
 
E E
кр
(2)
0
эф
2
3
кр
[( ) ]
(2)
(
)
cos( ) ,
1 [( ) ]
m
m
m m
m
m
m
k
i
J H ka
m
k


z
где
E
0
=
Z
0
I
0
э
;
эф
a
–
эффективный радиус полоска, определяемый кра-
евыми эффектами в окрестности кромки круглого полоска [3],
1/2
эф
2 1
ln
1, 7726 .
2
h
a
a a
a
h
 
 
 
 
 
(17)
Здесь
a
—
физический радиус полоска;
h
—
высота подложки;
ε
—
относительная диэлектрическая проницаемость подложки.
Воспользовавшись соотношением (16) плотность эквивалентного
магнитного тока можно представить в следующем виде:
эф
м
0
0
(2)
0
1
1
эф
1
2[ ,
] 2[ ,
]
(1 ) (2)
(
)
cos
2
s
a
kE
i J H ka
 
 
 
0
j
n E ρ E
кр
(2)
0
эф
2
3
кр
[( ) ]
(2)
(
)
cos( )
.
1 [( ) ]
m
m
m m
m
m
m
k
i
J H ka
m
k


φ
(18)
Поскольку высота подложки очень мала и плотность тока (18)
равномерна вдоль направления
0
z
можно ввести нитевидный маг-
нитный ток
м
м
,
s
h
I
j
(2)
м 0
1
1
эф
1 (1 ) (2)
(
)
cos '
2
kV
i J H ka
h
 
I
кр
(2)
0
эф
2
3
кр
[( ) ]
(2)
(
)
cos( )
,
1 [( ) ]
m
m
m m
m
m
m
k
i
J H ka
m
k


φ
(19)