ния (9) имела следующий вид [5, 8, 9] :
D
1
(
Ω
,
K
)
=
K
4
+
a
1
K
2
+
a
2
= 0
,
(10)
a
0
1
=
G
−
1
−
Aε, a
00
1
=
−
(
α
0
+
As
Ω)
,
a
0
2
=
−
A
(
Gε
+
α
0
s
Ω
2
)
,
a
00
2
=
−
A
(
Gs
−
α
0
ε
)
Ω
,
G
=
η
+
P
Ω
,
P
=
±
,
A
=
α
4
π
4
πγM
s
c
2
,
s
=
σ
γM
s
,
ε
=
ε
0
±
,
a
0
j
=
Re
(
a
j
)
,
a
00
j
=
Im
(
a
j
)
,
j
= 1
,
2
.
Условия наблюдения 2-спектрального кроссовера (2-СК) определя-
ет система уравнений
(
a
0
1
)
2
−
(
a
00
1
)
2
−
4
a
0
2
= 0
,
a
0
1
a
00
1
−
2
a
00
2
= 0
.
(11)
Используя формулы (10) для коэффициентов уравнения, получаем
выражение для частоты 2-СК
Ω
=
2
(
α
0
−
As
)
2
A
2
(
s
−
(
α
0
−
As
)
ε
)
2
+
+
A
(
α
0
−
As
)(
α
0
+
A
(
s
−
ε
))
1
/
2
.
(12)
При выполнении условия (12) безразмерный параметр
G
зафикси-
рован:
G
=
α
0
+
A
(
s
−
ε
)
α
0
−
As
,
(13)
поэтому формула для нормированной напряженности статического
магнитного поля, приложенного к ферромагнетику, имеет вид
H
0
4
πM
s
=
α
0
+
A
(
s
−
ε
)
α
0
−
As
−
β
4
π
−
P
Ω
.
(14)
Следовательно, для волн различных круговых поляризаций 2-СК
будет наблюдаться при разных значениях напряженности статического
магнитного поля, приложенного к ферромагнетику. При обращении в
нуль вещественной части диэлектрической функции, т.е. при
ε
= 0
,
формулы (12) и (14) переходят в формулы, полученные в работах [8, 9].
Формулы (12)—(14) получены при допущении, что ферромагнетик
однородно намагничен до насыщения, т. е. выполнено условие
H
0
4
πM
s
>
1
,
(15)
которое соответствует результатам наблюдения рассеяния медленных
нейтронов в ферромагнетиках [14].
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2012
185