Коэффициент достоверности аппроксимации
R
2
= 0
,
9682
.
При вто-
ричной обработке электрическим током зависимость
R
(
I
)
аппрокси-
мируется выражением вида
R
2
(
I
)
= 6
∙
10
−
5
I
3
−
7
∙
10
−
4
I
2
+ 8
,
5
∙
10
−
3
I
+ 0
,
1746
,
коэффициент достоверности аппроксимации
R
2
= 0
,
9807
.
Фольга, используемая в эксперименте, была изготовлена прокат-
кой, следовательно, в ее структуре содержатся дефекты, возникшие
в результате деформирования. Поскольку в данном образце имеют-
ся структурные неоднородности, то предполагается и наличие допол-
нительной энергии, которая будет выделяться при движении дефек-
тов. Факт перемещения дефектов и изменение их количества можно
косвенно наблюдать по изменению удельного электросопротивления.
Уменьшение количества дефектов будет свидетельствовать об улучше-
нии структуры материала, что проявляется в снижении удельного элек-
тросопротивления, увеличении прочности материала. Применяемое в
данной работе воздействие электрическим током на фольгу эквива-
лентно операции отжига. (При традиционной термической обработке
необходимо создавать неагрессивную окружающую среду или про-
водить вакуумирование.) Данный вид обработки позволяет исключать
негативное влияние температуры, связанное в частности с окислением
поверхности обрабатываемого материала.
Аналогичные эксперименты были проведены с медными прово-
локами. Зависимость электрического сопротивления Cu-проволоки
(99,99 %
Cu: диаметр 0,1 мм, длина 50 мм) от тока приведена на
рис. 2: кривые
1
–
3
представляют три последовательные обработки
медной проволоки током. Характер зависимостей
R
(
I
)
для фольги и
проволоки в целом аналогичен. Повторные ВАХ показывают меньшее
сопротивление проводников. При этом площадь, ограниченная кривой
R
(
I
)
,
уменьшается при повторных обработках (см. рис. 2).
Экспериментально доказано, что ВАХ проводников являются су-
щественно нелинейными (см. рис. 1, 2). Степень нелинейности умень-
шается при повторных обработках электрическим током. Такая зави-
симость сопротивления проводника от тока не укладывается в рамки
теории о существовании сильной магнитодинамической нелинейности
в тонких проводниках при протекании постоянного тока и диффузном
рассеянии носителей на границе [4]. Согласно [4], нелинейность обу-
словлена доминирующим вкладом в проводимость группы эффектив-
ных электронов, сформированных магнитным полем тока. При этом
нелинейность сильно выражена при токах, величины которых больше
некоторого предельного значения,
I
пр
=
2
Ddc
2
p
F
ln
2
d
l
el
2
,
(1)
58
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2012