Следуя работе [8], будем считать, что попадающее в интерферо-
метр лазерное излучение описывается монохроматической волной
E
(
t, x
)
=
E
0
exp [
i
(
ω
e
t
−
k
e
x
)]
,
где
i
—
мнимая единица. Тогда после многократных переотражений из
интерферометра Фабри – Перо выйдет излучение, описываемое выра-
жением
E
a
(
t, x
)
=
η
2
E
0
∞
X
n
=1
R
2(
n
−
1)
exp [
i ω
e
t
−
n
−
3
2
κ
−
−
k
e
x
+ 2
n
−
1
X
l
=0
(
x
2
(
t
−
(2
l
+ 1)
t
0
)
−
x
1
(
t
−
2
lt
0
))
!!#
,
(9)
где
κ
= 2
k
e
L
−
2
πN
—
параметр фазовой настройки интерферометра
Фабри – Перо;
L
—
расстояние между зеркалами интерферометра;
N
—
целое число длин волн, укладывающееся на длине интерферометра;
x
1
и
x
2
—
смещение первого и второго зеркал интерферометра соот-
ветственно при флуктуациях метрики
h
(
t
)
;
t
0
=
L/c
—
время одно-
кратного прохождения светом расстояния между зеркалами. Смещение
зеркал при флуктуациях метрики
h
(
t
)
определяется выражениями
x
2
(
t
)
=
−
x
1
(
t
)
=
1
2
Lh
(
t
)
.
Для простоты будем считать, что фотоприемник, регистрирующий
прошедшее интерферометр Фабри – Перо излучение, расположен сра-
зу после второго зеркала и имеет координату
x
=
L
.
Тогда мощность
регистрируемого фотоприемником прошедшего интерферометр излу-
чения будет определяться выражением
W
a
(
t
)
=
1
2
ε
0
ScE
(
t, L
)
E
(
t, L
)
,
(10)
где
E
(
t, L
)
—
комплексно сопряженная с напряженностью поля
E
(
t, L
)
величина.
После подстановки в формулу (10) выражения (9) с учетом (8)
получаем
W
a
(
t
)
=
η
4
W
0
 
"
∞
X
n
=1
R
2(
n
−
1)
cos Φ
n
(
t
)
#
2
+
"
∞
X
n
=1
R
2(
n
−
1)
sin Φ
n
(
t
)
#
2
 
,
где
Φ
n
(
t
)
=
−
(
n
−
1)
κ
−
2
k
e
n
−
1
X
l
=0
(
x
2
(
t
−
(2
l
+ 1)
t
0
)
−
x
1
(
t
−
2
lt
0
))
.
Здесь
k
e
= 2
π
/
λ
e
,
λ
e
—
длина волны лазерного излучения.
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2012
33