В.А. Бабенко, А.А. Сычев
7
света;
0 1
( ) (1/ ) ln 1
B t
l
RT T
— коэффициент полных потерь резо-
натора, который в нашем случае зависит от времени;
R
— коэффици-
ент отражения выходного зеркала,
R
= 0,8;
T
0
— коэффициент про-
пускания непросветленного пассивного затвора;
T
1
— коэффициент
пропускания электрооптического элемента.
Конкретные расчеты выполнены для лазера бегущей волны с актив-
ным кристаллом YAG, активированным ионами Nd
3+
с концентрацией
0
N
3,2·10
20
см
–3
, сечением активного перехода σ = 7,7 · 10
–19
см
2
и
временем затухания люминесценции τ = 255 мкс [10].
При исходной подаче на ЭОЭ постоянного напряжения
V
0
в резо-
наторе возникают дополнительные потери, определяемые пропуска-
нием
2
1
0
в
cos
2 ,
T
V V
где
в
V
— полуволновое напряжение,
в
V
= 9 кВ.
Кинетикой развития пичка свободной генерации управляли путем
«сброса» этих дополнительных потерь при уменьшении поданного
напряжения по определенному закону
V
(
t
).
Рассмотрим первоначально процесс формирования пичка сво-
бодной генерации без «сброса» потерь
V
(
t
) =
V
0
= const. На рис. 3 по-
казана вычисленная зависимость плотности потока фотонов в макси-
муме первого пичка генерации от величины
Z
, выражающей отноше-
ние параметра накачки
P
к его пороговому значению для
T
0
= 0,67 и
V
0
= 4,5 кВ. Обращает на себя внимание резкая зависимость плотно-
сти потока фотонов излучения при значениях
Z
1, которая при
Z
≥ 1,1 переходит в более плавный рост.
I
, (см
2
с)
–1
