О системном и физическом делении электромагнитных величин…
3
Рис. 2.
Распределение (по Зоммерфельду) полевых величин
В
и
Н
и намаг-
ниченности
J
внутри и вне однородно намагниченного стержня
Магнитное поле силового вектора
В
внутри стержня определяли
соотношением
0
,
B J H
а вне стержня, где намагниченность вещества отсутствует, как
0
.
H
B
После того как представления о магнитном заряде изменились,
главной полевой магнитной величиной стали считать индукцию
В
,
намагниченность
J
к полевым величинам по вполне понятным при-
чинам не относили, а напряженностью
Н
стали пользоваться из прак-
тических соображений, не очень вникая в статус этой величины. По-
следнее обусловлено простотой расчета тока с использованием тео-
ремы (закона) о циркуляции вектора
Н
.
В системе СИ размерность
магнитной напряженности
Н
совпа-
дает с размерностью (вещественно-материальной) намагниченности
J
, однако
общепринято причислять вектор
Н
к полевым величинам,
поскольку его довольно часто используют в описании волновых
электромагнитных процессов. Аналогичное положение, хотя и менее
ярко выраженное по широте использования, сложилось в отношении
электрической величины
D
, именуемой также
электрическим смеще-
нием
.
С позиции сегодняшних знаний о магнитных величинах и маг-
нитных явлениях кривые на рис. 2 должны иметь вид, представлен-
ный на рис. 3.
