А.Б. Поддоскин
4
0
0
2
,
2 ,
Ch
Ch
p P c c
P
получаем
1
1
2
5
3
,
,
.
2
4
4
Ch
t
r
b
a
a
Q
g Q
g
Сравнивая последние выражения с гидродинамическим опреде-
лением тензора напряжений (закон Ньютона) и вектора теплового
потока (закон Фурье), находим
1
0
0
1
2
0
0
0
0
0
0
4
4
4
4
,
,
,
2
5 2
3 2
t
r
m
T m
T m
b
a
a
kT
P kT
P kT
где
— коэффициент динамической вязкости;
t
,
r
— коэффициен-
ты переноса поступательной и внутренней (вращательной) энергии;
0
0
/ 2
m kT
— средняя длина свободного пробега молекул
газа.
Воспользуемся определениями полного
f
, парциальных (трансля-
ционного)
f
t
и (ротационного)
f
r
факторов Эйкена [10]:
,
,
,
t
r
t
r
t
r
v
v
v
f
f
f
c
c
c
в которых
c
v
—
удельная теплоемкость при постоянном объеме,
t
v
c
и
r
v
c
— удельные теплоемкости, обусловленные энергией поступатель-
ного движения и внутренней (вращательной) энергией молекул. То-
гда параметры модели
1
,
2
можно записать в виде
1
2
4
5
4 1
1
,
1
.
5
3
3
t
r
= –
= –
f
f
В работах [8, 9] были получены
f
t
,
f
r
,
f
, имеющие следующий
вид:
5 10
5 ,
2 3
2
r
v
t
r
c
f
kZ
(3)
2 5
1
,
2
r
r
r
f
kZ
(4)
