А.В. Чаплыгин, Б.Б. Петрикевич, А.А. Тихонов
6
Радиационный теплообмен учитывали по упрощенной модели
излучения для серого тела [10]:
4
рад
,
B w
q
T
где
— степень черноты поверхности проточного тракта, ε = 0,8;
B
— постоянная Стефана — Больцмана;
T
w
— температура стенки.
В результате численного моделирования течения в проточном
тракте ПВРД были получены поля распределения основных парамет-
ров потока (рис. 6). Следует отметить, что вычисленные по аналити-
ческим формулам для изоэнтропического течения углы наклона си-
стемы скачков уплотнения, образующейся во входной части воздухо-
заборного устройства, показали практически полное их совпадение с
результатом численного моделирования.
Рис 6.
Система скачков уплотнения в воздухозаборном
устройстве ПВРД
Полученная картина распределения скачков уплотнения, образу-
ющихся при входе в камеру сгорания сверхзвукового воздушного по-
тока, может представлять интерес для дальнейшего проектирования
системы впрыска горючего.
Определены тепловые нагрузки в проточном тракте ПВРД. На
рис. 7 криволинейная координата
x
, отсчитываемая от лобовой точки,
отнесена к суммарной длине
L
по образующей входной части про-
точного тракта воздухозаборного устройства.
Таким образом, была решена задача определения полей основных
параметров набегающего воздушного потока в проточном тракте
ПВРД и расчета конвективных и радиационных тепловых потоков для
Рис. 7.
Распределение конвектив-
ного устройства теплового потока
по поверхности воздухозаборного
устройства
