Ю.В. Богачев
6
рого зеркала переходит от выпуклой к вогнутой форме, близка к пла-
ноидной и для ее аппроксимации необходима альтернативная форма
задания уравнения поверхности.
Таблица 1
Аберрационные пятна рассеяния на оси и вне оси в плоскости Гаусса,
мрад,
/
F
f S
′
′
′
= 0,4
2ω
/
d f
− ′
0,3
0,4
0,5
0,6
Относительное отверстие 1:1
0°
0,03
0,21
0,07
0,03
4°
2,6
2,8
2,2
1,9
6°
5,7
6,0
5,0
4,2
Относительное отверстие 1:0,8
0°
0,18
1,33
0,28
0,05
4°
2,3
2,3
2,0
1,8
6°
5,7
5,1
4,5
3,9
Как отмечено выше, уменьшения размеров аберрационных пя-
тен рассеяния в изображениях внеосевых точек предмета достигают
в изопланатических объективах за счет увеличения аберрационного
пятна рассеяния изображения осевой точки. Аналогичный результат
получается в апланатических объективах при смещении плоскости
установки относительно плоскости Гаусса до получения примерно
равных аберрационных пятен на оси и вне оси (табл. 2). Приведен-
ные в табл. 2 данные показывают, что в системах с относительными
отверстиями 1:1 и 1:0,8 возможно получение величин аберрацион-
ных пятен на оси и по полю до 1,0…1,3 мрад при полях до 4° и
2,2…2,4 мрад при полях до 6°.
Таблица 2
Аберрационные пятна рассеяния в плоскости установки,
смещенной относительно плоскости Гаусса, при получении равных
размеров пятен на оси и на краю поля, мрад,
/
F
f S
′
′
′
= 0,4
2ω
/
d f
− ′
0,3
0,4
0,5
0,6
Относительное отверстие 1:1
4°
1,5
1,4
1,1
1,0
6°
3,2
3,1
2,6
2,2
Относительное отверстие 1:0,8
4°
1,6
2,4
1,3
1,0
6°
3,8
4,0
2,9
2,4
