6
А.Д. Смирнов
2
2
2 (12
)
3
e
e
e e
e
e
D B
H
. (
11
)
Значения
D
e
и
H
e
, рассчитанные по соотношениям (10) и (11) (см.
табл. 3), отличаются от полученных с помощью потенциальных кривых,
соответственно для Cs
2
и Rb
2
, на 0,04 и 1%.
Расчет радиационных параметров.
Расчет радиационных пара-
метров для
В
1
П
и
— Х
1
g
переходов молекул Cs
2
и Rb
2
проведен на ос-
нове построенных потенциальных кривых. Для электронно-колебатель-
но-вращательного перехода двухатомной молекулы коэффициент Эйн-
штейна для спонтанного излучения
,
,
v j
v j
A
(с
–1
) и сила осциллятора для
поглощения
(безразмерная величина), связаны с зависимостью
дипольного момента электронного перехода от межъядерного расстоя-
ния
D
e
R
(а.е.) и определяются выражениями [31]:
'
"
', ' 3
', "
0,
,
,
0, ''
2
'
' '
, "
6
"
,
"
(
) (2
)
(2
)
( ) ( )
( )
2
,
2
, 026 10
' 1
v j
v j
v j
v j
j j
v j
e
v j
A
S
R D R
R
j
(12)
,
(13)
где Λ— проекция орбитального момента количества движения электро-
нов на межъядерную ось (Λ= 0, 1, 2,… для состояний
П,
...);
Λ
— символ Кронекера, равный 1, если Λ = 0 и нулю для других зна-
чений Λ;
,
,
v j
v j
v
— волновое число электронно-колебательно-вращатель-
ного перехода (см
–1
);
,
,
( ),
( )
v j
v j
R
R
— колебательно-вращательные
волновые функции возбужденного и основного электронных состояний;
,
j j
S
— фактор Хенля — Лондона.
Важной радиационной характеристикой электронного перехода яв-
ляется фактор Франка — Кондона (ФФК), который определяет относи-
тельную вероятность радиационного перехода. Для вращательной ли-
нии электронного перехода ФФК определяется соотношением
2
,
,
,
,
0
.
v j
v j
v j
v j
q
R
R dR
(14)
