C.В. Рыжков, А.Ю. Чирков
6
Окончание табл. 3
Параметр
Вариант 1 Вариант 2 Вариант 3
КСНИ
Энергия плазмы
W
pl
, МДж
12
*
10
*
12
*
10,5
Энергия магнитного поля
W
m
,
МДж
12
*
10
*
12
*
–
Энергия лайнера
W
l
, МДж
32
*
27
*
32
*
–
Термоядерная мощность
P
n
,
МВт
43
**
36
**
63
**
24
Мощность в нейтронах
P
n
,
МВт
34
**
29
**
50
**
24
Плазменный коэффициент
усиления
Q
pl
0,77
0,77
1,1
0,38
Выход нейтронов
N·
10
–18
,
нейтр./c
15
**
13
**
22
**
11
————
*
В импульсе.
**
Среднее значение при частоте следования импульсов 1 Гц.
Как можно видеть, плазменный коэффициент усиления мощности
Q
pl
≈
1 в режимах МИТС превышает типичные значения для анало-
гичной квазистационарной системы с магнитным удержанием. Это
связано с достижением высокой плотности плазмы в результате ее
импульсного сжатия. Источник термоядерных нейтронов с
Q
pl
≈
1
выглядит привлекательно в качестве драйвера гибридного термо-
ядерно-ядерного реактора, а относительная простота рассмотренной
конфигурации мишени и умеренные требования к параметрам (отно-
сительно типичных инерционных схем) открывают определенные
перспективы развития данного направления.
Данное исследование выполнено в рамках ФЦП «Исследования и
разработки по приоритетным направлениям развития научно-
технологического комплекса России на 2007–2013 годы», мероприя-
тие 1.6, госконтракт № 14.516.11.0083.
ЛИТЕРАТУРА
[1] Chirkov A.Yu., Ryzhkov S.V., Bagryansky P.A., Anikeev A.V. Plasma Kinetics
Models for Fusion Systems Based on the Axially-Symmetric Mirror Devices.
Fusion Science and Technology
, 2011, vol. 59, no. 1T, pp. 39–42.
[2] Чирков А.Ю., Рыжков С.В., Багрянский П.А., Аникеев А.В. Термоядерные
режимы аксиально-симметричной открытой ловушки с мощной инжекци-
ей быстрых частиц.
Прикладная физика
, 2011, № 5, с. 57–63.
[3] Bagryansky P.A., et al. Gas Dynamic Trap as High Power 14. MeV Neutron
Source.
Fusion Engineering and Design
, 2004, vol. 70, рр. 13–33.
