Стр. 5 - Влияние точки инициирования на параметры взрыва цилиндрического заряда на жесткой поверхности

ричных волн в продуктах взрыва, одна из которых отражается от оси
симметрии, а две других распространяются к ней.
При инициировании цилиндрического заряда в точке на верх-
нем торце (рис. 3, в) так же, как и при двухточечном инициировании
(рис. 3, д), распределения давления качественно подобны распределе-
нию полусферического заряда (см. рис. 3, а) с несколько различающи-
мися положениями фронта вторичной УВ, распространяющейся к оси
симметрии заряда.
В то же время при одноточечном инициировании в центре заряда
(рис. 3, г) картина течения вновь усложняется — явно выделяются две
вторичные волны, одна из которых отражается от оси симметрии, а
вторая распространяется к ней.
Общей характеристикой всех вариантов расчета цилиндрического
заряда (рис. 3, б-д) является то, что фронт основной УВ находится на
расстоянии примерно 8 м, при этом давление на фронте колеблется в
окрестности 0,8МПа. Анализируя неоднозначный характер поведения
давления за фронтом (особенно в вариантах 2 и 4), можно было бы
ожидать, что наличие вторичных возмущений скажется на параметрах
фронта основной УВ на большом удалении от центра взрыва.
На рис. 4, а в логарифмических координатах представлены законы
изменения максимального избыточного давления на фронте воздуш-
ной УВ в зависимости от расстояния для всех вариантов расчетов. В
результате анализа выявили, что
1) в ближней зоне (r ≤ 2 м) кривые 2 и 5 давления для зарядов,
инициируемых на нижнем торце и на обоих торцах соответственно,
совпадают и лежат ниже кривой 1 давления для полусферического
заряда;
2) в промежуточной зоне (r = 2 . . . 3 м) кривая 2 давления для
заряда, инициируемого на нижнем торце, продолжает находиться ниже
кривой 1 давления полусферического заряда, но они сближаются, а
кривая 5 давления при двухточечном инициировании резко переходит
на кривую 3 давления для заряда, инициируемого на верхнем торце;
3) в дальней зоне (r ≥ 3 м) кривые 2. . . 5 давления для всех ци-
линдрических зарядов лежат выше кривой 1 давления для полусфе-
рического заряда, т.е. давление на фронте основной УВ цилиндриче-
ского взрыва превышает соответствующее давление при сферическом
взрыве.
Что касается длительностей фазы сжатия τ , представленных на
рис. 4, б, то по характеру поведения кривых можно выделить два участ-
ка: r = 1 . . . 8 м и r ≥ 8 м. На первом участке наблюдается слож-
ный немонотонный характер изменения τ для всех вариантов расчета,
при котором трудно выделить какую-либо закономерность. На втором
35