Рис. 8. Закон движения фронта затвердевания
R
З
(
t
)
тур
T
=
T
нач
. .
T
кон
.
Для этого достаточно дельта-функцию Дирака
δ
(
u
−
T
)
в (6) заменить на плавную функцию
F
(
u
−
T
)
,
удовлетво-
ряющую условию
T
Z
T
F
(
u
−
T
)
du
= 1
.
СПИСОК ЛИТЕРАТУРЫ
1.
З а р у б и н В. С. Инженерные методы решения задач теплопроводности. – М.:
Энергоатомиздат, 1983. – 328 с.
2.
З а р у б и н В. С. Температурные поля в конструкции летательных аппаратов
(
Методы расчета) / Изд. 2-е, перераб. и доп. – М.: Машиностроение, 1978. –
184
с.
3.
З а р у б и н В. С. Температурные поля в конструкции летательных аппаратов.
–
М.: Машиностроение, 1966. – 216 с.
4.
И л ь и н В. П., П о п о в В. Н. Об одной разностной схеме для численного
решения двумерной задачи Стефана. Новосибирск: ВЦ СО АН СССР, 1991. –
24
с.
Статья поступила в редакцию 05.09.2012
66
ISSN 1812-3368. Вестник МГТУ им. Н.Э. Баумана. Сер. “Естественные науки”. 2012